1696年6月，著名数学家约翰·伯努利（JohannBernoulli）)在德国一份科学期刊《博学报》（ActaEruditorum）上发表了以下问题：
在铅直平面上两点A，B之间要连一条曲线，使得不受摩擦的质点在重力的作用下沿这条曲线由A运动到B所需要的时间最少？
>牛顿和莱布尼茨（牛顿和莱布尼茨谁先发明了微积分）
下图显示了约翰·伯努利和1696年6月用拉丁文在《博学报》上对该问题的表述。
这一数学难题被称为捷线（最速落径）。尽管约翰·伯努利自己已经知道如何解决这个问题，但他还是挑战了欧洲的其他数学家，并给他们6个月的时间来解决这个问题。然而，在那之后，没有人给出任何答案。就连历史上最伟大的知识分子之一戈特弗里德·莱布尼茨（GottfriedLeibniz）也要求延迟最后期限。1697年1月29日下午，艾萨克·牛顿在他的邮件中（一封来自伯努利的信）发现了这个问题。然后，他在夜间解出了这个难题，并以匿名方式寄回了答案。
下面是牛顿手写的答案。这个故事让我们对牛顿的天赋有了一些了解，因为约翰·伯努利花了两周的时间才解出它。
牛顿手写解的翻译是：
从给定点A出发，画一条平行于水平面的无界直线APCZ，在这条直线上描述任意摆线AQP，在Q点上与直线AB相交（并在必要时延伸），然后另一个摆线ADC的底和高[asAC:AP]应分别为前一个的底和高AB到AQ。这条最近的摆线将穿过B点，成为一条曲线，在这条曲线上，一个重物在自身重量的作用下，最迅速地从A点到达B点。
要了解牛顿对上述解的详细过程，请私信我。
最速落径曲线是一条位于二维平面上的曲线，有一个初始点A和一个终点B，仅受重力作用的一个质点从A点到B点时间最短的路径。
求曲线的问题有以下假设：
假设解是函数y=y(x)，为了方便起见，我们选择初始点A=(0,0)。最后一个点定义为B=(a,b)。由于质点最初处于静止状态，由能量守恒将得到：
然后我们把dt写成：
质点从A=(0,0)到B=(a,b)的总时间则为：
数学对象T依赖于函数y(x)，因此它被称为泛函（函数的函数）。泛函只依赖于（一个或多个）变量，而不依赖于完整的函数。
我们要解决的问题是找出函数y(x)使总时间t最小。为此，我们需要学习一个叫做变分法的数学。
考虑一个函数ψ(x)，ψ满足以下条件，即ψ(x_0)=y_0和ψ(x_1)=y_1。考虑第二个非常接近第一个的函数，把它写成:
请注意，关于ψ(x)的条件必须满足上述关于u(x)的条件。
现在考虑以下函数：
注意，通过改变L(x,y,y)，我们得到了定积分S[y(x)]的不同值。现在我们考虑随ψ(x)变化而变化的L：
对两边积分，对第二项进行分部积分，利用u(x)所满足的条件，得到积分S的变化量如下：
如果S是最小值，δS=0。由于u(x)是任意的，必须有：
当y(x)等于使L为极值的函数ψ(x)时，括号内的表达式消失。简化符号，我们得到了著名的欧拉-拉格朗日方程：
我们用它求出式3中最短的时间，其中：
经过代数的几步，我们得到以下微分方程及其相应的解：
式中k为某常数（依赖于边界条件），变量的变化如下：
这些参数方程描述了一个摆线，它是使T最小化的曲线，如下图所示。
1699年，数学家、自然哲学家、天文学家、发明家、宗教活动家法蒂奥（Fatio）发表了一篇论文“关于最速落径曲线的双重几何研究”，其中包含了另一种解决捷线问题的方法。
大卫·格雷戈里要求牛顿简化法蒂奥的解。这一节，我将描述牛顿的解。
在图10中定义了相关的量。我们首先写出：
现在，我们从基本运动学得知，下落的质点在x处的速度为：
质点沿着ENG移动所需的时间正比于：
现在定义：
使总的时间t相对于q最小，经过一些简单的代数运算，我们得到了一个摆线的微分方程，由式11给出。
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